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Jan 25, 2022

马德隆常数计算方法扫雷

对马德隆常数常见算法中的数列的论证:1

任务:证明数列 n=1(1)nC3(n)n \sum^\infty_{n=1}\frac{(-1)^nC_3(n)}{\sqrt{n}} 发散。

首先定义数列的大O记号,对于实数数列{an}n=1\{a_n\}^\infty_{n=1}和实数β\beta,当数列{nβan}\{n^{-\beta} a_n\}有界时,我们记an=O(nβ)a_n=O(n^\beta)(参考复杂度的大O记号)

我们将半径rr的球体内所有晶格点数记为LrL_r,对于nLr<n+1\sqrt{n}\le L_r<\sqrt{n+1},必然有: Lr=k=1rC3(k) L_r=\sum^r_{k=1}C_3(k) 很容易证明: Lr43πr3=O(r2) L_r-\frac43\pi r^3=O(r^2) 这就说明: limrLrr3=43π \lim_{r\to\infty}\frac{L_r}{r^3}=\frac43\pi 我们假设最初的数列收敛,那这就等价于说当n0n\to0时,ϵn=C3(n)/n0\epsilon_n=C_3(n)/\sqrt n \to 0,对于一个自然数NN,让MN=max{ϵn:nN}M_N=\max\{\epsilon_n:n\ge N\},那么当N0N\to 0MN0M_N\to 0。让NN暂时固定,考虑对于n>Nn>NLn(n3)=n3/2[k=1nϵkk]n3/2[k=1Nϵkk]+MNn3/2[k=N+1nk] \begin{align*}\frac{L_{\sqrt{n}}}{(\sqrt{n}^3)}&=n^{-3/2}\left[\sum^n_{k=1}\epsilon_k\sqrt k\right] \newline &\le n^{-3/2}\left[\sum^N_{k=1}\epsilon_k\sqrt k\right]+M_Nn^{-3/2}\left[\sum^n_{k=N+1}\sqrt k\right]\end{align*} 注意(简单的放缩): k=N+1nkN+1n+1t1/2dt=23MN[(n+1)3/2(N+1)3/2] \begin{align*}\sum^n_{k=N+1}\sqrt k&\le\int^{n+1}_{N+1}t^{1/2}\mathrm dt\newline &=\frac23M_N[(n+1)^{3/2}-(N+1)^{3/2}]\end{align*} 代到上面去: Ln(n3)n3/2[k=1Nϵkk]+23MN[(n+1n)2/3(N+1n)2/3] \begin{align*}\frac{L_{\sqrt{n}}}{(\sqrt n^3)}\le n^{-3/2}\left[\sum^N_{k=1}\epsilon_k\sqrt k\right]+\frac23M_N\left[\left(\frac{n+1}n\right)^{2/3}-\left(\frac{N+1}n\right)^{2/3}\right]\end{align*} nn\to\infty,发现对于任何的NN,有lim supnLn/n323MN\limsup_{n\to\infty}L_{\sqrt{n}}/\sqrt{n}^3\le\frac23M_N,既然NN\to\inftyMNM_N\to\infty,我们有: limnLn(n)3=0 \lim_{n\to\infty}\frac{L_{\sqrt n}}{(\sqrt n)^3}=0 与我们一开始得到的结论矛盾。

所以,数列 n=1(1)nC3(n)n \sum^\infty_{n=1}\frac{(-1)^nC_3(n)}{\sqrt{n}} 发散。Q.E.D.


  1. image-20220125200935980

     ↩︎


晶体

561 Words

2022-01-25 00:00