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Jan 22, 2022

薛定谔方程的启发式推导

快速的启发式推导,仅用于帮助理解就行了1

de Broglie 关系和 Einstein 关系

E=12mv2+V=p22m+V=hνp=mv=hλ \begin{gather*} E=\color{blue}{{\frac12}mv^2+V}=\color{blue}{{\frac{p^2}{2m}}+V}=\color{red}{h\nu} \newline p=\color{blue}{mv}=\color{red}{\frac h\lambda} \end{gather*}

蓝色是粒子性的表现,而红色是波动性的表现!2

注意 Einstein 关系里的EE是所有能量(不一定只有动能)。

含时薛定谔方程

假设波函数是一个最简单的简谐波: Ψ(x,t)=Aei(kxωt) \Psi(x,t)=Ae^{i(kx-\omega t)} 其中ω\omega是角频率,kk为波数(都多乘了2π2\pi),请查看以获得更多介绍

结合 Einstein 关系: ω=2πν=E \omega=2\pi \nu=\frac E\hbar\newline 我们可以推一波: tΨ=iωΨ tΨ=iEΨ itΨ=EΨ \begin{gather*} \frac{\partial}{\partial t} \Psi=-i\omega\Psi \ \hbar\frac{\partial}{\partial t} \Psi=-i\color{green}{E}\Psi \ i\hbar\frac{\partial}{\partial t} \Psi=\color{green}{E}\Psi \end{gather*} 又知道E=T+V=p2/2m+V(x)E=T+V=p^2/2m+V(x)(假设势能与时间无关),结合关系: E=2k22m+V(x) \color{green}{E}=\color{green}{{\frac{\hbar^2k^2}{2m}}+V(x)} 得到: itΨ=(2k22m+V(x))Ψ i\hbar\frac{\partial}{\partial t} \Psi=\left(\color{green}{{\frac{\hbar^2\color{red}{k^2}}{2m}}+V(x)}\right)\Psi 做一波偏微分: xΨ=ikΨ,2x2Ψ=k2Ψ \frac\partial{\partial x}\Psi=ik\Psi,\qquad \frac{\partial^2}{\partial x^2}\Psi=-k^2\Psi 推得: k2=2/x2ΨΨ \color{red}{k^2}=\color{red}{-{\frac{{\partial^2}/{\partial x^2}\Psi}\Psi}} 带入上式: itΨ={22m2x2+V(x)}Ψ i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi=\left\{\color{red}{-}\frac{\hbar^2}{2m}\color{red}{{\frac{\partial^2}{\partial x^2}}}+V(x)\right\}\Psi 拓展到三次元: itΨ={22m2+V(r)}Ψ i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi=\left\{-\frac{\hbar^2}{2m}{\color{blue}\nabla}^2+V(\mathbf {\color{blue}r})\right\}\Psi 定义哈密顿算子H^\hat HH^=22m2+V(r) {\color{orange}{\hat H}}=-\frac{\hbar^2}{2m}\nabla^2+V(\mathbf r) 所以简写为: H^Ψ=itΨ {\color{orange}{\hat H}}\Psi=i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\Psi

不含时薛定谔方程

继续在一维的语境,分离变量: Ψ(x,t)=T(t)ψ(x) \color{green}{\Psi(x,t)}=T(t)\psi(x) 带入含时薛定谔方程,移项,由于左边不依赖于xx,右边不依赖于tt,那么他们共同的值既不依赖于xx也不依赖于tt,设为一个常数GGitΨ={22m2x2+V(x)}Ψi{ddtT(t)}ψ(x)={22m2x2+V(x)}T(t)ψ(x)1T(t)i{ddtT(t)}=1ψ(x){22m2x2+V(x)}ψ(x)=G(constant) \begin{gather*} i\hbar\frac{\partial}{\partial t}\color{green}{\Psi}=\left\{{-}\frac{\hbar^2}{2m}{\frac{\partial^2}{\partial x^2}}+V(x)\right\}\color{green}{\Psi}\newline \color{red}{i\hbar{\left\{\frac{\mathrm d}{\mathrm d t}T(t)\right\}}}{\color{blue}\psi(x)}={\color{blue}{\left\{-\frac{\hbar^2}{2m}\frac{\partial^2}{\partial x^2}+V(x)\right\}}\color{red}{T(t)}\psi(x)}\newline \color{red}{{\frac 1{T(t)}}i\hbar{\left\{\frac{\mathrm d}{\mathrm d t}T(t)\right\}}}={\color{blue}{\frac1{\psi(x)}}{\left\{-\frac{\hbar^2}{2m}\frac{\partial^2}{\partial x^2}+V(x)\right\}}\psi(x)}=\color{green}{G(\mathrm{constant})} \end{gather*} 只看左边,重写为: ddtT(t)=iGT(t) \frac{\mathrm d}{\mathrm dt}T(t)=-\frac{iG}{\hbar}T(t) 猜一个解: T(t)=eαt T(t)=e^{\alpha t} 求导: ddtT(t)=αT(t) \frac{\mathrm d}{\mathrm dt}T(t)=\alpha T(t) 带入上面的方程: αT(t)=iGT(t) \alpha T(t)=-\frac{iG}{\hbar}T(t) 不难看出α=iG/\alpha=-iG/\hbar,带入T(t)T(t)表达式: T(t)=ei(Gt/)=ei2π(Gt/h) T(t)=e^{-i(Gt/\hbar)}=e^{-i2\pi(Gt/{h})} 这是一个简谐波,不难看出频率v=G/hv=G/h,而由 Einstein 关系注意到v=E/hv=E/h,由于整个波函数与tt有关的全在T(t)T(t)中,故波函数的频率与T(t)T(t)相同,很容易得到: G=E\color{green}{G}=\color{green}{E} 可以得到: T(t)=eiEt/ T(t)=e^{-i\color{green}{E}t/\hbar} 带入刚才等式的右半边(蓝色部分)并消去tt:(拓展到三次元) {22m2+V(r)}ψ(r)=Eψ(r) \begin{align*} \left\{{\color{orange}-\frac{\hbar^2}{2m}\nabla^2+V(\mathbf r)}\right\}\psi(\mathbf r)=E\psi(\mathbf r) \end{align*} 简写: H^ψ=Eψ {\color{orange}{\hat H}}\psi=E\psi